Typ tekstu: Książka
Autor: Kowalczyk Paweł
Tytuł: Fizyka cząsteczek
Rok: 2000
wynoszą zatem odpowiednio , gdzie kąty i opisują orientację przestrzenną cząsteczki. Ponieważ przejście zachodzi bez zmiany stanu elektronowego i oscylacyjnego cząsteczki , element macierzowy momentu dipolowego przybiera postać , przy czym dwie jedynki po prawej stronie znaku równości reprezentują wynik całkowania znormalizowanych funkcji elektronowych i oscylacyjnych. Z własności harmonik sferycznych wynika, że powyższe całki są różne od zera tylko dla , przy czym dla zwykłych widm absorpcyjnych i emisyjnych reguła wyboru dla M nie ma znaczenia, gdyż energie poziomów rotacyjnych nie zależą od liczby kwantowej M. Zauważmy, że całki kątowe są formalnie identyczne jak w przypadku przejść elektrycznych dipolowych w atomie wodoropodobnym i dlatego otrzymuje
wynoszą zatem odpowiednio <gap>, gdzie kąty <gap> i <gap> opisują orientację przestrzenną cząsteczki. Ponieważ przejście zachodzi bez zmiany stanu elektronowego i oscylacyjnego cząsteczki <gap>, element macierzowy momentu dipolowego przybiera postać <gap>, przy czym dwie jedynki po prawej stronie znaku równości reprezentują wynik całkowania znormalizowanych funkcji elektronowych i oscylacyjnych. Z własności harmonik sferycznych wynika, że powyższe całki są różne od zera tylko dla <gap>, przy czym dla zwykłych widm absorpcyjnych i emisyjnych reguła wyboru dla <gap> M nie ma znaczenia, gdyż energie poziomów rotacyjnych nie zależą od liczby kwantowej M. Zauważmy, że całki kątowe są formalnie identyczne jak w przypadku przejść elektrycznych dipolowych w atomie wodoropodobnym i dlatego otrzymuje
zgłoś uwagę
Przeglądaj słowniki
Przeglądaj Słownik języka polskiego
Przeglądaj Wielki słownik ortograficzny
Przeglądaj Słownik języka polskiego pod red. W. Doroszewskiego