Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Indeks a = 1, 2, 3 jest indeksem reprezentacji dołączonej grupy SU(2). . jest ustalonym parametrem (a nie mnożnikiem Lagrange'a), czyli mogą istnieć konfiguracji, dla których , ale jest to niekorzystne energetycznie i to tym bardziej, im większe jest
Przypomnijmy wyrażenie na tensor natężenia pól w teorii Yanga-Millsa:

Korzystamy z postaci generatorów w reprezentacji dołączonej grupy SU(2)

Przy omawianiu rozwiązań tego układu równań ograniczymy się do rozwiązań statycznych (niezależnych od czasu). Jeżeli wybierzemy cechowanie czasowe Aa0
= 0, to D0(cokolwiek) = 0 i otrzymujemy równania ruchu

Zanim przejdziemy do jawnego rozwiązania tych równań, omówmy klasyfikację
topologiczną rozwiązań. Ponieważ interesują nas jedynie konfiguracji
Indeks a = 1, 2, 3 jest indeksem reprezentacji dołączonej grupy SU(2). . jest ustalonym parametrem (a nie mnożnikiem Lagrange'a), czyli mogą istnieć konfiguracji, dla których &lt;gap&gt;, ale jest to niekorzystne energetycznie i to tym bardziej, im większe jest &lt;gap&gt;<br>Przypomnijmy wyrażenie na tensor natężenia pól w teorii Yanga-Millsa: <br>&lt;gap&gt;<br>Korzystamy z postaci generatorów w reprezentacji dołączonej grupy SU(2) <br>&lt;gap&gt;<br>Przy omawianiu rozwiązań tego układu równań ograniczymy się do rozwiązań statycznych (niezależnych od czasu). Jeżeli wybierzemy cechowanie czasowe Aa0 <br>= 0, to D0(cokolwiek) = 0 i otrzymujemy równania ruchu <br>&lt;gap&gt;<br>Zanim przejdziemy do jawnego rozwiązania tych równań, omówmy klasyfikację <br>topologiczną rozwiązań. Ponieważ interesują nas jedynie konfiguracji
zgłoś uwagę
Przeglądaj słowniki
Przeglądaj Słownik języka polskiego
Przeglądaj Wielki słownik ortograficzny
Przeglądaj Słownik języka polskiego pod red. W. Doroszewskiego