kwantyzacja strumienia magnetycznego w zamkniętej pętli z nadprzewodnika. W stanie podstawowym, kiedy przez nadprzewodnik nie płynie prąd, mamy warunek wynikający z (6.97) <br>&lt;gap&gt;<br>Jeżeli mamy zamkniętą pętlę z nadprzewodnika, to możemy napisać <br>&lt;gap&gt;<br>Fakt, że przyrost fazy pola zespolonego jest proporcjonalny do obejmowanego strumienia, jest podstawą tzw. efektu Aharonova-Bohma w mechanice kwantowej. W omawianym tutaj przypadku nadprzewodnictwa, związek (6.110) oznacza, że strumień obejmowany przez zamkniętą pętlę z nadprzewodnika musi być skwantowany w jednostkach &lt;gap&gt; Efekt ten jest podstawą działania najdokładniejszych obecnie przyrządów do pomiarów słabego pola magnetycznego. <br><br>&lt;tit&gt;6.6. Wir Abrikosova-Nielsena-Olesena &lt;/&gt;<br><br>W podrozdziale tym omówimy inne rozwiązanie w teorii ze