potencjał ma minimum w punkcie |.| = v, więc musimy <br>wybrać stan o najniższej energii. Podobnie jak w przypadku złamania symetrii globalnej, wybieramy &lt;gap&gt;<br>i rozwijamy . wokół stanu próżni: <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie . jest polem rzeczywistym. Dla każdego . istnieją takie &lt;gap&gt; że <br>zachodzi powyższa równość. Z kolei Aľ wybieramy jako <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=63&gt;<br>co dla każdego Aľ definiuje odpowiadające mu pole ~ Aľ. Wybór . i Aľ w postaci <br>(5.13) i (5.14) nosi nazwę cechowania unitarnego i prowadzi do najprostszej postaci lagranżjanu po złamaniu symetrii. <br>W jawnej postaci <br>&lt;gap&gt;<br>Przy takim wyborze dostajemy po podstawieniu do (5.8) działanie dla <br>&lt;gap&gt;<br>Widzimy, że z początkowych dwóch pól zespolonych .1 i .2 zostało jedno