Typ tekstu: Książka
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
wartości czasu życia. Otrzymaliśmy zatem korelację między tymi wielkościami, sygnalizowaną w tabeli 5.4. Teoria Fermiego, nawet w wyżej przedstawionej tu uproszczonej wersji, spełniła podstawowe zadanie, pozwalając przewidywać charakterystyczne cechy widma emitowanych elektronów.
Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami Fermiego, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami Gamowa-Tellera.
Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego
Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami Fermiego, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami Gamowa-Tellera.
Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego
wartości czasu życia. Otrzymaliśmy zatem korelację między tymi wielkościami, sygnalizowaną w tabeli 5.4. <name type="tit">Teoria Fermiego</>, nawet w wyżej przedstawionej tu uproszczonej wersji, spełniła podstawowe zadanie, pozwalając przewidywać charakterystyczne cechy widma emitowanych elektronów. <br>Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami <name type="person">Fermiego</>, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami <name type="person">Gamowa-Tellera</>. <br>Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego
