wkład do anomalii grawitacyjnej. <br>Poniżej opiszemy sferycznie symetryczne (w sensie czterowymiarowym) rozwiązanie <br>równania (7.36). <br>Narzucenie warunku (7.36) jest możliwe w przestrzeni euklidesowej w d = 4, gdyż <br>wtedy <br>&lt;gap&gt;<br>Tutaj warto zauważyć, dlaczego konieczna jest dla tego rozwiązania sygnatura euklidesowa - w przestrzeni Minkowskiego mamy &lt;gap&gt;, więc warunek (anty)samodualności musiałby mieć postać F = ąi * F, co przy rzeczywistych polach &lt;gap&gt; jest niemożliwe. <br>Przy warunku &lt;gap&gt; równania ruchu (7.35) są automatycznie spełnione na <br>mocy tożsamości Bianchiego (7.21) dla F. <br>Poszukujemy rozwiązań (anty)samodualnych o skończonej energii, dlatego żądamy, <br>żeby dla &lt;gap&gt;(gdzie &lt;gap&gt; A dążyło do czystego pola cechowania: <br>&lt;gap&gt;<br>czyli żeby w tej granicy F