Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
rozdziale 4. Operator skrętności . dla pola bezmasowego o spinie 1 i pędzie pľ = (p, pi ) (gdzie p =
(pi )2) jest wyrażony wzorem
Na przykład dla fotonu poruszającego się wzdłuż osi z o pędzie pľ = (a, 0, 0, a) daje to . = .12. Z postaci (3.59) wynika, że stanem własnym . o wartości własnej +1 jest wtedy A1 + iA2, natomiast stanem o wartości własnej -1 jest wtedy A1 - iA2.
Dwa stany skrętnościowe cząstki wektorowej bezmasowej nazywane są stanami poprzecznymi, natomiast trzeci stan cząstki masywnej nazywany jest stanem podłużnym.
Gęstość lagranżjanu, z której poprzez zasadę wariacyjną otrzymujemy równania
(3.56), to
Lagranżjan ten dla
(pi )2) jest wyrażony wzorem
Na przykład dla fotonu poruszającego się wzdłuż osi z o pędzie pľ = (a, 0, 0, a) daje to . = .12. Z postaci (3.59) wynika, że stanem własnym . o wartości własnej +1 jest wtedy A1 + iA2, natomiast stanem o wartości własnej -1 jest wtedy A1 - iA2.
Dwa stany skrętnościowe cząstki wektorowej bezmasowej nazywane są stanami poprzecznymi, natomiast trzeci stan cząstki masywnej nazywany jest stanem podłużnym.
Gęstość lagranżjanu, z której poprzez zasadę wariacyjną otrzymujemy równania
(3.56), to
Lagranżjan ten dla
rozdziale 4. Operator skrętności . dla pola bezmasowego o spinie 1 i pędzie pľ = (p, pi ) (gdzie p = <br>(pi )2) jest wyrażony wzorem <br><gap><br><page nr=38><br>Na przykład dla fotonu poruszającego się wzdłuż osi z o pędzie pľ = (a, 0, 0, a) daje to . = .12. Z postaci (3.59) wynika, że stanem własnym . o wartości własnej +1 jest wtedy A1 + iA2, natomiast stanem o wartości własnej -1 jest wtedy A1 - iA2. <br>Dwa stany skrętnościowe cząstki wektorowej bezmasowej nazywane są stanami poprzecznymi, natomiast trzeci stan cząstki masywnej nazywany jest stanem podłużnym. <br>Gęstość lagranżjanu, z której poprzez zasadę wariacyjną otrzymujemy równania <br>(3.56), to <br><gap><br>Lagranżjan ten dla
