0. Równanie o żądanych własnościach, symetryczne w dwóch wskaźnikach (jak mówiliśmy, równanie musi mieć ten sam charakter lorentzowski co samo pole) ma postać <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=40&gt;<br>Rozpatrzmy osobno dwa przypadki - pole masywne i bezmasowe. <br>&lt;gap&gt;<br>Wskazuje to, że rzeczywiście spin pola h jest równy 2. <br>Dla pola bezmasowego działanie .ľ na (3.73) nie daje dodatkowego warunku i jest <br>równaniem tożsamościowo spełnionym. Oznacza to, że warunki (3.72) już nie wynikają z równań ruchu. Jednak dla m = 0 równanie to ma dodatkową symetrię. Łatwo pokazać, że równanie to jest w przypadku bezmasowym niezmiennicze przy zamianie <br>&lt;gap&gt;<br>Jest to liniowy analog symetrii względem ogólnych transformacji współrzędnych stanowiących podstawową