Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
względności Galileusza dla ogólnej sytuacji w D wymiarach czasoprzestrzennych (D = d + 1). Mamy wtedy
Wprowadźmy energię E i pęd p jako wielkości "sprzężone" do t i x w tym sensie,
że . zdefiniowane jako
jest dla danej cząstki niezmiennikiem transformacji Lorentza. Oznacza to, że energia E i pęd p transformują się identycznie z t i x:
W układzie, w którym p = 0, mamy E = m/B.
Przypadek transformacji Galileusza (B = 0) w powyższych wzorach wymaga osobnego
potraktowania. Przed wykonaniem przejścia granicznego B ›0 możemy napisać
i rozwijać wszystkie wzory względem potęg B. Transformacja (2.62) ma wtedy postać (do pierwszego rzędu
Wprowadźmy energię E i pęd p jako wielkości "sprzężone" do t i x w tym sensie,
że . zdefiniowane jako
jest dla danej cząstki niezmiennikiem transformacji Lorentza. Oznacza to, że energia E i pęd p transformują się identycznie z t i x:
W układzie, w którym p = 0, mamy E = m/B.
Przypadek transformacji Galileusza (B = 0) w powyższych wzorach wymaga osobnego
potraktowania. Przed wykonaniem przejścia granicznego B ›0 możemy napisać
i rozwijać wszystkie wzory względem potęg B. Transformacja (2.62) ma wtedy postać (do pierwszego rzędu
względności Galileusza dla ogólnej sytuacji w D wymiarach czasoprzestrzennych (D = d + 1). Mamy wtedy <br><gap><br>Wprowadźmy energię E i pęd p jako wielkości "sprzężone" do t i x w tym sensie, <br>że . zdefiniowane jako <br><gap><br><page nr=24><br>jest dla danej cząstki niezmiennikiem transformacji Lorentza. Oznacza to, że energia E i pęd p transformują się identycznie z t i x: <br><gap><br>W układzie, w którym p = 0, mamy E = m/B. <br>Przypadek transformacji Galileusza (B = 0) w powyższych wzorach wymaga osobnego <br>potraktowania. Przed wykonaniem przejścia granicznego B ›0 możemy napisać <br><gap><br>i rozwijać wszystkie wzory względem potęg B. Transformacja (2.62) ma wtedy postać (do pierwszego rzędu
