ze względu na lokalne transformacje SU(2): <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie U = U(x) . SU(2) (jest oprócz tego niezmienniczy ze względu na globalne <br>symetrie U(1)). Ponieważ potencjał ma minimum w punkcie |.| = v, więc musimy <br>wybrać stan o najniższej energii. Podobnie jak w przypadku złamania symetrii globalnej, wybieramy &lt;gap&gt;<br>i rozwijamy . wokół stanu próżni: <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie . jest polem rzeczywistym. Dla każdego . istnieją takie &lt;gap&gt; że <br>zachodzi powyższa równość. Z kolei Aľ wybieramy jako <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=63&gt;<br>co dla każdego Aľ definiuje odpowiadające mu pole ~ Aľ. Wybór . i Aľ w postaci <br>(5.13) i (5.14) nosi nazwę cechowania unitarnego i prowadzi do najprostszej postaci lagranżjanu po złamaniu symetrii. <br>W