Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
wektora xľ możemy utworzyć macierz hermitowską
(A mogłoby jeszcze mieć dowolną fazę, ale taka faza nie byłaby nigdzie istotna, więc ją pomijamy). Ponieważ X jest znowu macierzą hermitowską 2 × 2, więc można ją rozwinąć w bazie
Nie jest trudno zauważyć, że transformacje Lorentza otrzymane w ten sposób należą jedynie do spójnej składowej jedności grupy Lorentza. Zwróćmy uwagę, że A i -A dają tę samą transformację Lorentza, czyli grupa SL(2, C ) jest dwukrotnym nakryciem tejże grupy i jest równoważna z grupą Spin(1, 3). Reprezentacje grupy SO(1, 3) to tylko takie reprezentacje SL(2, C ), dla których A i -A
(A mogłoby jeszcze mieć dowolną fazę, ale taka faza nie byłaby nigdzie istotna, więc ją pomijamy). Ponieważ X jest znowu macierzą hermitowską 2 × 2, więc można ją rozwinąć w bazie
Nie jest trudno zauważyć, że transformacje Lorentza otrzymane w ten sposób należą jedynie do spójnej składowej jedności grupy Lorentza. Zwróćmy uwagę, że A i -A dają tę samą transformację Lorentza, czyli grupa SL(2, C ) jest dwukrotnym nakryciem tejże grupy i jest równoważna z grupą Spin(1, 3). Reprezentacje grupy SO(1, 3) to tylko takie reprezentacje SL(2, C ), dla których A i -A
wektora xľ możemy utworzyć macierz hermitowską <br><gap><br>(A mogłoby jeszcze mieć dowolną fazę, ale taka faza nie byłaby nigdzie istotna, więc ją pomijamy). Ponieważ X jest znowu macierzą hermitowską 2 × 2, więc można ją rozwinąć w bazie <br><gap><br>Nie jest trudno zauważyć, że transformacje Lorentza otrzymane w ten sposób należą jedynie do spójnej składowej jedności grupy Lorentza. Zwróćmy uwagę, że A i -A dają tę samą transformację Lorentza, czyli grupa SL(2, C ) jest dwukrotnym nakryciem tejże grupy i jest równoważna z grupą Spin(1, 3). Reprezentacje grupy SO(1, 3) to tylko takie reprezentacje SL(2, C ), dla których A i -A
