Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
20) i (4.24) cechowanie czasowe łącznie z cechowaniem kulombowskim, czyli tzw. cechowanie promieniowania
To, że warunki te ustalają cechowanie jednoznacznie, wynika z faktu, że parametr cechowania . w transformacji nie naruszający cechowania promieniowania
musiałby spełniać warunki
Mnożąc drugie równanie przez . i całkując względem całej przestrzeni, dostajemy
gdzie założyliśmy odpowiednie zachowanie . w nieskończoności przestrzennej. Wynika stąd, że . jest funkcją stałą, a więc potencjał Aľ jest jednoznacznie określony. W przypadku pól z cechowaniem nieabelowym sytuacja jest bardziej skomplikowana.
Podobnie jak w przypadku elektromagnetyzmu, w teorii Yanga-Millsa bez źródeł
możemy wprowadzić cechowanie czasowe łącznie z cechowaniem kulombowskim
(cechowanie promieniowania)
Okazuje się jednak, że w
To, że warunki te ustalają cechowanie jednoznacznie, wynika z faktu, że parametr cechowania . w transformacji nie naruszający cechowania promieniowania
musiałby spełniać warunki
Mnożąc drugie równanie przez . i całkując względem całej przestrzeni, dostajemy
gdzie założyliśmy odpowiednie zachowanie . w nieskończoności przestrzennej. Wynika stąd, że . jest funkcją stałą, a więc potencjał Aľ jest jednoznacznie określony. W przypadku pól z cechowaniem nieabelowym sytuacja jest bardziej skomplikowana.
Podobnie jak w przypadku elektromagnetyzmu, w teorii Yanga-Millsa bez źródeł
możemy wprowadzić cechowanie czasowe łącznie z cechowaniem kulombowskim
(cechowanie promieniowania)
Okazuje się jednak, że w
20) i (4.24) cechowanie czasowe łącznie z cechowaniem kulombowskim, czyli tzw. cechowanie promieniowania <gap> <br>To, że warunki te ustalają cechowanie jednoznacznie, wynika z faktu, że parametr cechowania . w transformacji <gap> nie naruszający cechowania promieniowania <br>musiałby spełniać warunki <br><gap><br>Mnożąc drugie równanie przez . i całkując względem całej przestrzeni, dostajemy <br><gap><br><page nr=53><br>gdzie założyliśmy odpowiednie zachowanie . w nieskończoności przestrzennej. Wynika stąd, że . jest funkcją stałą, a więc potencjał Aľ jest jednoznacznie określony. W przypadku pól z cechowaniem nieabelowym sytuacja jest bardziej skomplikowana. <br>Podobnie jak w przypadku elektromagnetyzmu, w teorii Yanga-Millsa bez źródeł <br>możemy wprowadzić cechowanie czasowe łącznie z cechowaniem kulombowskim <br>(cechowanie promieniowania) <br><gap><br>Okazuje się jednak, że w
