wcześniej rozwiązania kosmologicznego <br>zakładamy, że stała kosmologiczna znika, natomiast gęstość spinu nie znika i ma składową w kierunku osi z. Przy nieznikającej gęstości spinu, w rozwiązaniu tym w sposób konieczny istnieje niezerowe skręcenie. <br>Przyjmujemy postać reperu płaską przestrzennie <br>&lt;gap&gt;<br>Podobnie jak w poprzednim rozwiązaniu kosmologicznym (bez skręcenia) trójformę <br>energii-pędu przyjmujemy w postaci (9.81): <br>&lt;page nr=133&gt;<br>&lt;gap&gt;<br>Aby rozwiązać te równania, musimy je uzupełnić o związek między gęstością i <br>ciśnieniem - przyjmujemy jak zwykle, że związek ten jest liniowy <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie .0 jest stałą (np. dla zwykle przyjmowanej konwencji a(t0) = 1 w obecnej chwili t0, .0 jest obecną gęstością Wszechświata). Z kolei związek (9.116) daje