w płaszczyźnie równika", czyli dla <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=125&gt;<br>&lt;gap&gt;<br>Równanie to opisuje kształt orbit cząstek próbnych wokół punktowej masy w teorii <br>grawitacji. Pomocny w analizie tego równania będzie fakt, że równanie to ma postać "wyraz kinetyczny + wyraz potencjalny = energia" co pozwoli na analogię do mechaniki klasycznej. <br>Rozważmy osobno orbity czasowe (z uaua = -1) i zerowe (z uaua = 0). <br>Dla przypadku czasowego (uaua = -1) interesować nas będą orbity prawie kołowe. <br>Stabilne orbity kołowe, dla których &lt;gap&gt;, możliwe są jedynie wtedy, gdy pierwsza pochodna potencjału (czyli drugiego wyrazu po lewej stronie w (9.60)) znika <br>&lt;gap&gt;<br>Aby w ogóle istniały rozwiązania rzeczywiste, musi zachodzić L2 > 12. Istnieją dwa rozwiązania