Podstawiając w równaniach (4.14) odpowiednio &lt;gap&gt;, dostajemy drugą parę <br>równań Maxwella: <br>&lt;gap&gt;<br>Aby rozwiązać równania (4.14) ze względu na potencjał &lt;gap&gt;, należy wykorzystać <br>swobodę, jaka istnieje w teorii w wyniku niezmienniczości cechowania. Ponieważ utożsamiamy <br>&lt;gap&gt;<br>jednoznaczne rozwiązanie wymaga narzucenia dodatkowego warunku na pole Aľ. Jednym z możliwych warunków jest np. cechowanie Lorentza <br>&lt;gap&gt; <br>Jak było omawiane w rozdziale trzecim, warunek ten jest w przypadku masywnego pola wektorowego konsekwencją równań ruchu, natomiast w przypadku elektrodynamiki (pola bezmasowego) jest tylko jedną z możliwości ustalenia cechowania. Inną możliwością jest w elektrodynamice np. cechowanie kulombowskie <br>&lt;gap&gt;<br>Omówimy tutaj dokładniej należące do grupy cechowań aksjalnych tzw. cechowanie <br>czasowe <br>&lt;gap&gt;<br>gdyż za jego