Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
symetrią U(1) i potencjałem typu Higgsa:
Zanim omówimy ogólne rozwiązanie, przyjmijmy tak jak poprzednio, że pole .
ma ustaloną długość równą 1/(2.2e.) i zmienną jedynie fazę 2e. (jest to efektywnie przypadek odpowiadający ß ›.). Równanie ruchu na Aľ jest wtedy dla znikającego pola elektrycznego dane przez (6.97)
Jeżeli faza . rośnie przy okrążeniu osi z o .n/e, oznacza to, że pole . ma na osi osobliwość (stąd nazwa "wir") W takim przypadku słuszny jest wzór
gdzie r jest odległością od osi z. Tutaj tkwi główna różnica w stosunku do rozwiązania omówionego w poprzednim paragrafie, gdzie założyliśmy spełnienie (6.100
Zanim omówimy ogólne rozwiązanie, przyjmijmy tak jak poprzednio, że pole .
ma ustaloną długość równą 1/(2.2e.) i zmienną jedynie fazę 2e. (jest to efektywnie przypadek odpowiadający ß ›.). Równanie ruchu na Aľ jest wtedy dla znikającego pola elektrycznego dane przez (6.97)
Jeżeli faza . rośnie przy okrążeniu osi z o .n/e, oznacza to, że pole . ma na osi osobliwość (stąd nazwa "wir") W takim przypadku słuszny jest wzór
gdzie r jest odległością od osi z. Tutaj tkwi główna różnica w stosunku do rozwiązania omówionego w poprzednim paragrafie, gdzie założyliśmy spełnienie (6.100
symetrią U(1) i potencjałem typu Higgsa: <br><gap><br><page nr=88><br>Zanim omówimy ogólne rozwiązanie, przyjmijmy tak jak poprzednio, że pole . <br>ma ustaloną długość równą 1/(2.2e.) i zmienną jedynie fazę 2e. (jest to efektywnie przypadek odpowiadający ß ›.). Równanie ruchu na Aľ jest wtedy dla znikającego pola elektrycznego dane przez (6.97) <br><gap><br>Jeżeli faza . rośnie przy okrążeniu osi z o .n/e, oznacza to, że pole . ma na osi osobliwość (stąd nazwa "wir") W takim przypadku słuszny jest wzór <br><gap><br>gdzie r jest odległością od osi z. Tutaj tkwi główna różnica w stosunku do rozwiązania omówionego w poprzednim paragrafie, gdzie założyliśmy spełnienie (6.100
