bezmasowego działanie .ľ na (3.73) nie daje dodatkowego warunku i jest <br>równaniem tożsamościowo spełnionym. Oznacza to, że warunki (3.72) już nie wynikają z równań ruchu. Jednak dla m = 0 równanie to ma dodatkową symetrię. Łatwo pokazać, że równanie to jest w przypadku bezmasowym niezmiennicze przy zamianie <br>&lt;gap&gt;<br>Jest to liniowy analog symetrii względem ogólnych transformacji współrzędnych stanowiących podstawową symetrię w standardowej teorii grawitacji. <br>Gęstość lagranżjanu, z której wynikają równania (3.73) z m = 0, to omawiany <br>w rozdziale dziewiątym skalar krzywizny. Równania Einsteina, które wynikają z zasady wariacyjnej, dają po zlinearyzowaniu i rozwinięciu wokół tensora metrycznego płaskiej przestrzeni Minkowskiego równania (3