Typ tekstu: Prasa
Tytuł: Postęp Fizyki
Nr: 21
Miejsce wydania: Warszawa
Rok: 1970
Tytuł: Postęp Fizyki
Nr: 21
Miejsce wydania: Warszawa
Rok: 1970
nukleonów N
Energia kondensacji C0 jest równa różnicy energii gazu nieoddziałujących fermionów oraz energii gazu cząstek oddziałujących [9]
Dwójki pod symbolami sum w (17) wprowadzono dla uwzględnienia zasady Pauliego, w myśl której stan k może być obsadzony przez parę cząstek o antyrównoległych spinach. Ponieważ C0 może być określone przez porównanie eksperymentalnie wyznaczonych mas sąsiednich jąder, równania (16) i (17) pozwalają wyznaczyć nieznane wielkości charakteryzujące stan podstawowy jądra parzysto-parzystego.
Wyznaczenie gęstości stanów wzbudzonych sprowadza się do określenia funkcji termodynamicznych występujących we wzorze (3). Obliczenia takie wykonali Sano i in. [10] oraz Decowski i in. [9] uzyskując następujące związki
Zakładając, że gazy
Energia kondensacji C0 jest równa różnicy energii gazu nieoddziałujących fermionów oraz energii gazu cząstek oddziałujących [9]
Dwójki pod symbolami sum w (17) wprowadzono dla uwzględnienia zasady Pauliego, w myśl której stan k może być obsadzony przez parę cząstek o antyrównoległych spinach. Ponieważ C0 może być określone przez porównanie eksperymentalnie wyznaczonych mas sąsiednich jąder, równania (16) i (17) pozwalają wyznaczyć nieznane wielkości charakteryzujące stan podstawowy jądra parzysto-parzystego.
Wyznaczenie gęstości stanów wzbudzonych sprowadza się do określenia funkcji termodynamicznych występujących we wzorze (3). Obliczenia takie wykonali Sano i in. [10] oraz Decowski i in. [9] uzyskując następujące związki
Zakładając, że gazy
nukleonów N <br><gap><br>Energia kondensacji C0 jest równa różnicy energii gazu nieoddziałujących fermionów oraz energii gazu cząstek oddziałujących [9] <br><gap><br>Dwójki pod symbolami sum w (17) wprowadzono dla uwzględnienia zasady Pauliego, w myśl której stan k może być obsadzony przez parę cząstek o antyrównoległych spinach. Ponieważ C0 może być określone przez porównanie eksperymentalnie wyznaczonych mas sąsiednich jąder, równania (16) i (17) pozwalają wyznaczyć nieznane wielkości <gap> charakteryzujące stan podstawowy jądra parzysto-parzystego.<br>Wyznaczenie gęstości stanów wzbudzonych sprowadza się do określenia funkcji termodynamicznych występujących we wzorze (3). Obliczenia takie wykonali Sano i in. [10] oraz Decowski i in. [9] uzyskując następujące związki <gap><br><page nr= 50> Zakładając, że gazy
