Typ tekstu: Książka
Autor: Szymański Wojciech
Tytuł: Chemia jądrowa. Zarys problematyki przemian jądrowych
Rok: 1996
Autor: Szymański Wojciech
Tytuł: Chemia jądrowa. Zarys problematyki przemian jądrowych
Rok: 1996
oraz na prędkość elektronu:
elektronu znajdującego się w n-tym stanie stacjonarnym równa się sumie energii kinetycznej i potencjalnej . Energia potencjalna elektronu dana jest przez prostą zależność elektrostatyczną:
Energia kinetyczna ((...)) czyli ((...)) a po podstawieniu wyrażenia na promień orbity r, energia całkowita wynosi:
Jeżeli powiążemy drugi postulat Bohra, według którego częstość emitowanego lub absorbowanego promieniowania jest określona przez różnicę energii stanów stacjonarnych
z równaniem (1.1-7), to otrzymamy wyrażenia opisujące linie różnych serii widm atomowych. Na przykład dla stanów o liczbach kwantowych 1 2 częstość linii emitowanej przy przejściu ze stanu ((...)) wynosi:
a liczba falowa jest określona przez ((...)) (gdzie c - prędkość
elektronu znajdującego się w n-tym stanie stacjonarnym równa się sumie energii kinetycznej i potencjalnej . Energia potencjalna elektronu dana jest przez prostą zależność elektrostatyczną:
Energia kinetyczna ((...)) czyli ((...)) a po podstawieniu wyrażenia na promień orbity r, energia całkowita wynosi:
Jeżeli powiążemy drugi postulat Bohra, według którego częstość emitowanego lub absorbowanego promieniowania jest określona przez różnicę energii stanów stacjonarnych
z równaniem (1.1-7), to otrzymamy wyrażenia opisujące linie różnych serii widm atomowych. Na przykład dla stanów o liczbach kwantowych 1 2 częstość linii emitowanej przy przejściu ze stanu ((...)) wynosi:
a liczba falowa jest określona przez ((...)) (gdzie c - prędkość
oraz na prędkość elektronu:<br> elektronu znajdującego się w n-tym stanie stacjonarnym równa się sumie energii kinetycznej i potencjalnej . Energia potencjalna elektronu dana jest przez prostą zależność elektrostatyczną:<br> <br> Energia kinetyczna ((...)) czyli ((...)) a po podstawieniu wyrażenia na promień orbity r, energia całkowita wynosi:<br> <br> Jeżeli powiążemy drugi postulat Bohra, według którego częstość emitowanego lub absorbowanego promieniowania jest określona przez różnicę energii stanów stacjonarnych<br> z równaniem (1.1-7), to otrzymamy wyrażenia opisujące linie różnych serii widm atomowych. Na przykład dla stanów o liczbach kwantowych 1 2 częstość linii emitowanej przy przejściu ze stanu ((...)) wynosi:<br> a liczba falowa jest określona przez ((...)) (gdzie c - prędkość
