jest do tej pory pewne). <br>Równania (9.83) i (9.84) można przekształcić w następujący sposób. Różniczkując <br>pierwsze z nich po czasie i eliminując drugie pochodne czynnika skali a, dostajemy <br>&lt;gap&gt;<br>Porównując to równanie z pierwszą zasada termodynamiki &lt;gap&gt; <br>widzimy, że ewolucja w tym modelu zachodzi adiabatycznie (tzn. przy stałej entropii &lt;gap&gt;<br>W kosmologii najczęściej rozważa się materie spełniającą następujące równania <br>stanu: á = 4/3, czyli p = 13 <br>G (promieniowanie w równowadze termodynamicznej); <br>á = 1 czyli p = 0 (materia nie wywierająca ciśnienia) oraz p = G = 0 (tzw. faza <br>inlacji). <br>&lt;page nr=130&gt;<br><br>&lt;tit&gt;9.5. Instantony grawitacyjne &lt;/&gt;<br><br>W paragrafie tym opiszemy pewne szczególne rozwiązanie równań Einsteina w czterowymiarowej