wariacyjną otrzymujemy równanie <br>Diraca, to <br>&lt;gap&gt;<br>Korzystając z (3.51), łatwo pokazał, że gęstość ta jest rzeczywistym skalarem lorentzowskim. <br><br>&lt;tit&gt;3.5. Równanie ruchu dla pola o spinie 1&lt;/&gt;<br><br>Cząstka o spinie 1 może był opisywana polem wektorowym &lt;gap&gt;. Napiszmy możliwe <br>równanie drugiego rządu w pochodnych dla takiego pola: <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie 2 &lt;gap&gt;. Jak mówiliśmy, na pole &lt;gap&gt; należy narzucił równanie wiązów <br>..A. = 0, aby pole &lt;gap&gt; było polem o "czystym" spinie 1 (miało trzy stopnie swobody).<br><br>&lt;page nr=37&gt;<br><br>Jeżeli b = 1, to dla pola masywnego równanie więzów jest automatycznie spełnione na mocy równania ruchu. Stąd równanie powinno mieć postać <br>&lt;gap&gt;<br>Rozpatrzmy osobno pole masywne i bezmasowe. Dla pola masywnego, działając <br>operatorem