Typ tekstu: Książka
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
przejść Fermiego () mamy zatem reguły wyboru: I=0, P=0, a dla dozwolonych przejść Gamowa-Tellera (): I=0, 1, P=0. Ze względu na konfigurację spinów przejście I=0 jest wykluczone dla I32&==0 i I.21&=0. Przejścia superdozwolone występują wówczas, gdy początkowy nukleon (neutron w rozpadzie ) i końcowy nukleon (proton - w rozpadzie ) zajmują te same stany (por. rozdz.4.4, model powłokowy).
Przejściom wzbronionym pierwszego rzędu towarzyszy zawsze zmiana parzystości jądra. Dla przejść drugiego rzędu (l=2) parzystość nie zmienia się, dla l=3 zaś znów ulega zmianie itd. Zauważmy, że we wszystkich powyższych rozumowaniach nie wykorzystywaliśmy zasady zachowania
Przejściom wzbronionym pierwszego rzędu towarzyszy zawsze zmiana parzystości jądra. Dla przejść drugiego rzędu (l=2) parzystość nie zmienia się, dla l=3 zaś znów ulega zmianie itd. Zauważmy, że we wszystkich powyższych rozumowaniach nie wykorzystywaliśmy zasady zachowania
przejść <name type="person">Fermiego</> () mamy zatem reguły wyboru: I=0, P=0, a dla dozwolonych przejść <name type="person">Gamowa-Tellera</> (): I=0, 1, P=0. Ze względu na konfigurację spinów przejście I=0 jest wykluczone dla I32&==0 i I.21&=0. Przejścia <orig>superdozwolone</> występują wówczas, gdy początkowy nukleon (neutron w rozpadzie ) i końcowy nukleon (proton - w rozpadzie ) zajmują te same stany (por. rozdz.4.4, model powłokowy). <br>Przejściom wzbronionym pierwszego rzędu towarzyszy zawsze zmiana parzystości jądra. Dla przejść drugiego rzędu (l=2) parzystość nie zmienia się, dla l=3 zaś znów ulega zmianie itd. Zauważmy, że we wszystkich powyższych rozumowaniach nie wykorzystywaliśmy zasady zachowania
