Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
z k parzystym. Bez zmniejszenia ogólności możemy przyjąć to k równe zeru. Mamy wtedy dla r >0
co daje regularny potencjał wektorowy w początku układu:
Z kolei dla r >. pole ř(r) osiada w którymś stanie podstawowym (k nieparzyste),
oscylując wokół niego z amplituda zmniejszająca się jak 1/.r. Analiza numeryczna
wskazuje jednak na tak silne tlumienie, że niezaleznie od wielkosści C w (4.89) (czyli niezależnie od prędkości początkowej wahadła) jedynym k, do którego wahadło dociera w r >., jest k = 1 dla C dodatnich (lub k-1 dla C ujemnych). Daje to potencjał wektorowy dla r >.
W rozdziale siódmym omówimy
co daje regularny potencjał wektorowy w początku układu:
Z kolei dla r >. pole ř(r) osiada w którymś stanie podstawowym (k nieparzyste),
oscylując wokół niego z amplituda zmniejszająca się jak 1/.r. Analiza numeryczna
wskazuje jednak na tak silne tlumienie, że niezaleznie od wielkosści C w (4.89) (czyli niezależnie od prędkości początkowej wahadła) jedynym k, do którego wahadło dociera w r >., jest k = 1 dla C dodatnich (lub k-1 dla C ujemnych). Daje to potencjał wektorowy dla r >.
W rozdziale siódmym omówimy
z k parzystym. Bez zmniejszenia ogólności możemy przyjąć to k równe zeru. Mamy wtedy dla r >0 <br><gap><br>co daje regularny potencjał wektorowy w początku układu: <br><gap><br>Z kolei dla r >. pole ř(r) osiada w którymś stanie podstawowym (k nieparzyste), <br>oscylując wokół niego z amplituda zmniejszająca się jak 1/.r. Analiza numeryczna <br>wskazuje jednak na tak silne tlumienie, że niezaleznie od wielkosści C w (4.89) (czyli niezależnie od prędkości początkowej wahadła) jedynym k, do którego wahadło dociera w r >., jest k = 1 dla C dodatnich (lub k-1 dla C ujemnych). Daje to potencjał wektorowy dla r >. <br><gap><br>W rozdziale siódmym omówimy
