mu odrębne krótkie omówienie.<br> Dla układu n cząstek elementarnych równanie Schrödingera (1.1-12) <br> <br> Załóżmy, że mamy dwie identyczne cząstki opisane funkcjami ((...)) których wszystkie argumenty numerujemy odpowiednio 1 i 2. Funkcje te są funkcjami współrzędnych, zmiennej spinowej i czasu: ((...)) Istnieją tylko dwie możliwości przyporządkowania funkcji cząstkom: ((...)) Zgodnie z zasadami rachunku prawdopodobieństwa funkcje dla całego układu, wyrażające jednoczesne zajście ((...)) będą dane iloczynami tych funkcji:<br> opisują ten sam fizyczny stan układu, a różnią się jedynie permutacją identycznych cząstek. Stąd ((...)) bo prawdopodobieństwo nie zależy od wymiany identycznych cząstek.<br> Ze względu na liniowość operatorów kwantowomechanicznych fizyczny stan układu będzie opisany również przez liniowe kombinacje funkcji