pokazany w dolnej części rysunku. Konstrukcja wektora E w punkcie P tak samo położonym względem "dolnego" dipola jak punkt P względem dipola "górnego", pokazuje, że pole elektryczne ma w tych przypadkach (przed i po odbiciu) zwrot przeciwny. Mamy zatem do czynienia z różną parzystością stanu początkowego i końcowego dla elektrycznego promieniowania dipolowego; oznaczamy je symbolem E1. <br>2) Dipol magnetyczny. Najprostszy przykład przejścia typu magnetycznego - to promieniowanie związane z dipolem magnetycznym, reprezentowanym na rys.5.5 przez pętlę z prądem. Operacja parzystości prowadzi poprzez analogiczną jak poprzednio konstrukcję do pola elektrycznego o tym samym zwrocie - przed odbiciem i po odbiciu. W przypadku