Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
zaostrzonego ołówka stojącego na stole - chociaż wszystkie kierunki są a priori równouprawnione, to jednak ołówek na pewno spadnie w którąś stronę i ten kierunek będzie a posteriori wyróżniony). Fakt, że pozostałe stany o |z| = v mają tę samą energię, oznacza, że powinny istnieć "płaskie kierunki" w potencjale wokół wybranego stanu próżni (płaskie kierunki w potencjale odpowiadają istnieniu pól bezmasowych w teorii). Fakt ten jest w teorii kwantowej treścią tzw. twierdzenia Goldstone'a.
W powyższym przykładzie wybierzmy z0 (czyli stan o najniższej energii) jako
Postać wyrazów kwadratowych wskazuje, że jedynie pole . jest masywne (i ma masę
m2 = .v2), natomiast pola . i u. to
W powyższym przykładzie wybierzmy z0 (czyli stan o najniższej energii) jako
Postać wyrazów kwadratowych wskazuje, że jedynie pole . jest masywne (i ma masę
m2 = .v2), natomiast pola . i u. to
zaostrzonego ołówka stojącego na stole - chociaż wszystkie kierunki są a priori równouprawnione, to jednak ołówek na pewno spadnie w którąś stronę i ten kierunek będzie a posteriori wyróżniony). Fakt, że pozostałe stany o |z| = v mają tę samą energię, oznacza, że powinny istnieć "płaskie kierunki" w potencjale wokół wybranego stanu próżni (płaskie kierunki w potencjale odpowiadają istnieniu pól bezmasowych w teorii). Fakt ten jest w teorii kwantowej treścią tzw. twierdzenia Goldstone'a. <br>W powyższym przykładzie wybierzmy z0 (czyli stan o najniższej energii) jako <br><gap><br><page nr=61><br><gap><br>Postać wyrazów kwadratowych wskazuje, że jedynie pole . jest masywne (i ma masę <br>m2 = .v2), natomiast pola . i u. to
