Typ tekstu: Książka
Autor: Kowalczyk Paweł
Tytuł: Fizyka cząsteczek
Rok: 2000
Autor: Kowalczyk Paweł
Tytuł: Fizyka cząsteczek
Rok: 2000
rozdziale 3 (wzór). Najprościej ograniczyć się do wyrazu kwadratowego rozwinięcia
Jeśli zajmujemy się tylko jednym stanem elektronowym cząsteczki, dowolność wyboru zera na skali energii pozwala przyjąć . Zauważmy ponadto, że energia ma minimum w punkcie , więc ; ostatecznie otrzymamy gdzie wprowadziliśmy pojęcie stałej siłowej oscylatora .
Dla uproszczenia pominiemy najpierw efekty związane z rotacją, tzn. założymy, że rotacyjna liczba kwantowa J=0. Wówczas równanie staje się znanym równaniem Schrödingera dla jednowymiarowego oscylatora harmonicznego
Rozwiązaniem są funkcje falowe
oraz odpowiadające im energie własne
gdzie oscylacyjna liczba kwantowa v może przybierać wartości całkowite oznacza wielomian Hermite'a stopnia v. Jak widać, oscylacyjne poziomy energetyczne cząsteczki są w
Jeśli zajmujemy się tylko jednym stanem elektronowym cząsteczki, dowolność wyboru zera na skali energii pozwala przyjąć . Zauważmy ponadto, że energia ma minimum w punkcie , więc ; ostatecznie otrzymamy gdzie wprowadziliśmy pojęcie stałej siłowej oscylatora .
Dla uproszczenia pominiemy najpierw efekty związane z rotacją, tzn. założymy, że rotacyjna liczba kwantowa J=0. Wówczas równanie staje się znanym równaniem Schrödingera dla jednowymiarowego oscylatora harmonicznego
Rozwiązaniem są funkcje falowe
oraz odpowiadające im energie własne
gdzie oscylacyjna liczba kwantowa v może przybierać wartości całkowite oznacza wielomian Hermite'a stopnia v. Jak widać, oscylacyjne poziomy energetyczne cząsteczki są w
rozdziale 3 (wzór). Najprościej ograniczyć się do wyrazu kwadratowego rozwinięcia <br><gap><br>Jeśli zajmujemy się tylko jednym stanem elektronowym cząsteczki, dowolność wyboru zera na skali energii pozwala przyjąć <gap> . Zauważmy ponadto, że energia <gap> ma minimum w punkcie <gap>, więc <gap>; ostatecznie otrzymamy <gap> gdzie wprowadziliśmy pojęcie stałej siłowej oscylatora <gap>.<br>Dla uproszczenia pominiemy najpierw efekty związane z rotacją, tzn. założymy, że rotacyjna liczba kwantowa J=0. Wówczas równanie staje się znanym równaniem Schrödingera dla jednowymiarowego oscylatora harmonicznego <br><gap><br>Rozwiązaniem są funkcje falowe <br><gap> oraz odpowiadające im energie własne <br><gap> gdzie oscylacyjna liczba kwantowa v może przybierać wartości całkowite <gap> oznacza wielomian Hermite'a stopnia v. Jak widać, oscylacyjne poziomy energetyczne cząsteczki są w
