Umożliwia to jawne rozwiązanie (4.21) w całej czasoprzestrzeni: <br>&lt;gap&gt;<br>i równania dynamiczne (4.22) stosujemy jedynie do poprzecznych składowych nieokreślonych przez równanie (4.24). <br>Wynika stąd wniosek, że symetria cechowania z pierwotnych czterech składowych <br>Aľ zawsze pozwala na eliminację jednej składowej, natomiast przy uwzględnieniu równań ruchu pozwala na eliminację drugiej - stąd bezmasowe pole wektorowe ma trzy składowe, a dwa stopnie swobody. <br>Symetryczny tensor energii-pędu dla pola elektromagnetycznego jest równy <br>&lt;gap&gt;<br>Składowa T 00 to gęstość energii pola, a T 0i to gęstość strumienia energii (wektor Poyntinga). Tensor energii-pędu jest zachowany przy spełnieniu równań pola bez źródeł: <br>&lt;gap&gt;<br>Przy dowodzie tej równości