Typ tekstu: Książka
Autor: Szymański Wojciech
Tytuł: Chemia jądrowa. Zarys problematyki przemian jądrowych
Rok: 1996
Autor: Szymański Wojciech
Tytuł: Chemia jądrowa. Zarys problematyki przemian jądrowych
Rok: 1996
promieniotwórczych.
5.2.7. Statystyka pomiarów
Każda liczona szybkość rozpadów czy pojawiania się produktów reakcji jądrowych jest obarczona błędem statystycznym, tym mniejszym, im większa jest liczba policzonych impulsów.
Dla radionuklidów wystarczająco długożyciowych, dla których okres półtrwania 12 jest większy od czasu pomiarów, średnia wartość szybkości liczenia dana jest wyrażeniem: ((...)) Odchylenie standardowe wynosi: ((...)) Jeżeli n jest dostatecznie duże 1 , obliczamy 2 jako tzw. wariancję: ((...)) Dla n ((...)) stosuje się rozkład Poissona prawdopodobieństwa wystąpienia wartości: ((...)) Dla dużych wartości x (x 1) niesymetryczny rozkład Poissona pokrywa się z symetrycznym rozkładem Gaussa: ((...)) Oba rozkłady pokazano na rys. 5.22.
Zgodnie z rozkładem Gaussa prawdopodobieństwo, że wynik
5.2.7. Statystyka pomiarów
Każda liczona szybkość rozpadów czy pojawiania się produktów reakcji jądrowych jest obarczona błędem statystycznym, tym mniejszym, im większa jest liczba policzonych impulsów.
Dla radionuklidów wystarczająco długożyciowych, dla których okres półtrwania 12 jest większy od czasu pomiarów, średnia wartość szybkości liczenia dana jest wyrażeniem: ((...)) Odchylenie standardowe wynosi: ((...)) Jeżeli n jest dostatecznie duże 1 , obliczamy 2 jako tzw. wariancję: ((...)) Dla n ((...)) stosuje się rozkład Poissona prawdopodobieństwa wystąpienia wartości: ((...)) Dla dużych wartości x (x 1) niesymetryczny rozkład Poissona pokrywa się z symetrycznym rozkładem Gaussa: ((...)) Oba rozkłady pokazano na rys. 5.22.
Zgodnie z rozkładem Gaussa prawdopodobieństwo, że wynik
promieniotwórczych.<br><br><tit>5.2.7. Statystyka pomiarów</><br><br> Każda liczona szybkość rozpadów czy pojawiania się produktów reakcji jądrowych jest obarczona błędem statystycznym, tym mniejszym, im większa jest liczba policzonych impulsów.<br> Dla radionuklidów wystarczająco długożyciowych, dla których okres półtrwania 12 jest większy od czasu pomiarów, średnia wartość szybkości liczenia dana jest wyrażeniem: ((...)) Odchylenie standardowe wynosi: ((...)) Jeżeli n jest dostatecznie duże 1 , obliczamy 2 jako tzw. wariancję: ((...)) Dla n ((...)) stosuje się rozkład Poissona prawdopodobieństwa wystąpienia wartości: ((...)) Dla dużych wartości x (x 1) niesymetryczny rozkład Poissona pokrywa się z symetrycznym rozkładem Gaussa: ((...)) Oba rozkłady pokazano na rys. 5.22.<br> Zgodnie z rozkładem Gaussa prawdopodobieństwo, że wynik
