Wykorzystując związki (3.66), dostajemy równanie Diraca dla każdej ze składowych: <br>&lt;gap&gt;<br>skąd wynika, że rozwiązania tego równania są falami płaskimi o pędach spełniających związek <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=39&gt;<br>Z kolei dla pola bezmasowego działanie operatora .ľ na (3.67) nie daje dodatkowych warunków i jest tożsamościowo spełnione. Ale dla m = 0 równanie to ma dodatkową symetrię, mianowicie jest ono niezmiennicze ze względu na <br>&lt;gap&gt;<br>gdzie . jest dowolnym spinorem (o własnościach spinorowych identycznych z .ľ, np. spełniającym opisane w dodatku A.4 warunki Majorany lub Weyla). Symetria ta pozwala tak wybrać .ľ, żeby spełniało warunki (3.66). Operator skrętności jest iloczynem tensorowym operatorów skrętności dla spinu 1/2 i 1