Omówienie grupy Lorentza znajduje się w dodatku A.2. <br>W rozdziale tym opiszemy równania dla pól swobodnych (zarówno bozonowych, <br>jak i fermionowych) o różnych spinach. Zakładamy, że równania te są jednorodne (tzn. nie rozpatrujemy możliwych źródeł w takich równaniach), co najwyżej drugiego rzędu względem pochodnych, oraz kowariantne ze względu na transformacje Lorentza. Tam, gdzie będziemy omawiali fakty dotyczące czasoprzestrzeni o wymiarze różnym od 4, będziemy stosować oznaczenie D dla wymiaru czasoprzestrzeni i d = D-1 dla wymiaru przestrzeni. <br>Z faktu, że równania dla pól pochodzą z wariacji lagranżjanu (który zawsze jest <br>skalarem lorentzowskim) względem tych pól, wynika, że pod działaniem transformacji