Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
dynamika pola w próżni
opisana jest w czterech wymiarach przez podanie w każdym punkcie czasoprzestrzeni wektorów natężenia pola elektrycznego Ei i indukcji magnetycznej Bi . W opisie relatywistycznym stanowią one składowe tensora natężenia pola elektromagnetycznego
Jedna para równań Maxwella to równania jednorodne (pierwsze to znikanie ładunku
magnetycznego, a drugie to prawo Faradaya):
Równania te mogą być tożsamościowo spełnione, jeżeli wprowadzimy czterowymiarowe
pole wektorowe i napiszemy
Wynika to z łatwej do sprawdzenia tożsamości
Tożsamość taka, zwana tożsamością Bianchiego, jest z odpowiednimi modyfikacjami
spełniona dla wszystkich teorii z cechowaniem; do jej ogólnego wyprowadzenia powrócimy przy okazji analizy teorii z cechowaniem w języku form różniczkowych
opisana jest w czterech wymiarach przez podanie w każdym punkcie czasoprzestrzeni wektorów natężenia pola elektrycznego Ei i indukcji magnetycznej Bi . W opisie relatywistycznym stanowią one składowe tensora natężenia pola elektromagnetycznego
Jedna para równań Maxwella to równania jednorodne (pierwsze to znikanie ładunku
magnetycznego, a drugie to prawo Faradaya):
Równania te mogą być tożsamościowo spełnione, jeżeli wprowadzimy czterowymiarowe
pole wektorowe i napiszemy
Wynika to z łatwej do sprawdzenia tożsamości
Tożsamość taka, zwana tożsamością Bianchiego, jest z odpowiednimi modyfikacjami
spełniona dla wszystkich teorii z cechowaniem; do jej ogólnego wyprowadzenia powrócimy przy okazji analizy teorii z cechowaniem w języku form różniczkowych
dynamika pola w próżni <br>opisana jest w czterech wymiarach przez podanie w każdym punkcie czasoprzestrzeni wektorów natężenia pola elektrycznego Ei i indukcji magnetycznej Bi . W opisie relatywistycznym stanowią one składowe tensora natężenia pola elektromagnetycznego <br><gap><br>Jedna para równań Maxwella to równania jednorodne (pierwsze to znikanie ładunku <br>magnetycznego, a drugie to prawo Faradaya): <br><gap><br>Równania te mogą być tożsamościowo spełnione, jeżeli wprowadzimy czterowymiarowe <br>pole wektorowe <gap> i napiszemy <br><gap><br><page nr=43><br>Wynika to z łatwej do sprawdzenia tożsamości <br><gap><br>Tożsamość taka, zwana tożsamością Bianchiego, jest z odpowiednimi modyfikacjami <br>spełniona dla wszystkich teorii z cechowaniem; do jej ogólnego wyprowadzenia powrócimy przy okazji analizy teorii z cechowaniem w języku form różniczkowych
