obrotem wokół osi bąka, określonym przez liczbę K, co prowadzi do reguły wyboru &lt;gap&gt;.<br><br>Natomiast moment dipolowy ma składową prostopadłą do osi obrotu cząsteczki (nie pokrywającej się z osią bąka) i umożliwia to obserwację przejść rotacyjnych z regułą wyboru identyczną jak dla cząsteczek dwuatomowych, to znaczy<br>&lt;gap&gt; <br>Rys. 5.2. Dozwolone przejścia absorpcyjne i widmo rotacyjne bąka symetrycznego<br>Rysunek 5.2 przedstawia dozwolone przejścia absorpcyjne dla bąka wydłużonego i spłaszczonego. Dla przejść &lt;gap&gt; energia absorbowanego fotonu wynosi ponownie<br>&lt;gap&gt;.<br> Ścisłe wyprowadzenie powyższych reguł wyboru wymaga obliczenia elementu macierzowego typu, ale z zastosowaniem funkcji falowych bąka symetrycznego. Nie są już one harmonikami sferycznymi, lecz bardziej skomplikowanymi