Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
co dla każdego Aľ definiuje odpowiadające mu pole ~ Aľ. Wybór . i Aľ w postaci
(5.13) i (5.14) nosi nazwę cechowania unitarnego i prowadzi do najprostszej postaci lagranżjanu po złamaniu symetrii.
W jawnej postaci
Przy takim wyborze dostajemy po podstawieniu do (5.8) działanie dla
Widzimy, że z początkowych dwóch pól zespolonych .1 i .2 zostało jedno masywne pole rzeczywiste ., natomiast początkowo bezmasowe trzy pola po złamaniu symetrii są masywne:
Trzy stopnie swobody ., które przy spontanicznym złamaniu symetrii globalnej byłyby polami Goldstone'a, są przy spontanicznym złamaniu symetrii lokalnej podłużnymi składowymi masywnych pól cechowania (obrazowo mówi się, że bezmasowe pola cechowania
(5.13) i (5.14) nosi nazwę cechowania unitarnego i prowadzi do najprostszej postaci lagranżjanu po złamaniu symetrii.
W jawnej postaci
Przy takim wyborze dostajemy po podstawieniu do (5.8) działanie dla
Widzimy, że z początkowych dwóch pól zespolonych .1 i .2 zostało jedno masywne pole rzeczywiste ., natomiast początkowo bezmasowe trzy pola po złamaniu symetrii są masywne:
Trzy stopnie swobody ., które przy spontanicznym złamaniu symetrii globalnej byłyby polami Goldstone'a, są przy spontanicznym złamaniu symetrii lokalnej podłużnymi składowymi masywnych pól cechowania (obrazowo mówi się, że bezmasowe pola cechowania
co dla każdego Aľ definiuje odpowiadające mu pole ~ Aľ. Wybór . i Aľ w postaci <br>(5.13) i (5.14) nosi nazwę cechowania unitarnego i prowadzi do najprostszej postaci lagranżjanu po złamaniu symetrii. <br>W jawnej postaci <br><gap><br>Przy takim wyborze dostajemy po podstawieniu do (5.8) działanie dla <br><gap><br>Widzimy, że z początkowych dwóch pól zespolonych .1 i .2 zostało jedno masywne pole rzeczywiste ., natomiast początkowo bezmasowe trzy pola <gap> po złamaniu symetrii są masywne: <br><gap><br>Trzy stopnie swobody ., które przy spontanicznym złamaniu symetrii globalnej byłyby polami Goldstone'a, są przy spontanicznym złamaniu symetrii lokalnej podłużnymi składowymi masywnych pól cechowania (obrazowo mówi się, że bezmasowe pola cechowania
