Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Ponieważ macierz YDij nie jest diagonalna, wiec ó musi być takie samo dla wszystkich rodzin, czyli liczba barionowa jest zachowywana łącznie. Związany z nią prąd to
Liczby leptonowe i barionowa są zachowywane w rachunku perturbacyjnym, natomiast
mogą być naruszone w rozwiązaniach nieperturbacyjnych.
Po omówieniu składu pól i najprostszej postaci oddziaływań leptonów i kwarków
z polem Higgsa, przejdźmy do omówienia spontanicznego złamania symetrii SU(2) . U(1)Y do U(1)em. Potencjał dla pola Higgsa jest dany w (5.25) i przyjmuje minimum dla . Zgodnie z procedura opisana w poprzednim paragrafie rozwińmy pole Higgsa wokół stanu próżni:
Stosujemy, tak jak poprzednio
Liczby leptonowe i barionowa są zachowywane w rachunku perturbacyjnym, natomiast
mogą być naruszone w rozwiązaniach nieperturbacyjnych.
Po omówieniu składu pól i najprostszej postaci oddziaływań leptonów i kwarków
z polem Higgsa, przejdźmy do omówienia spontanicznego złamania symetrii SU(2) . U(1)Y do U(1)em. Potencjał dla pola Higgsa jest dany w (5.25) i przyjmuje minimum dla . Zgodnie z procedura opisana w poprzednim paragrafie rozwińmy pole Higgsa wokół stanu próżni:
Stosujemy, tak jak poprzednio
Ponieważ macierz YDij nie jest diagonalna, wiec ó musi być takie samo dla wszystkich rodzin, czyli liczba barionowa jest zachowywana łącznie. Związany z nią prąd to <br><gap><br>Liczby leptonowe i barionowa są zachowywane w rachunku perturbacyjnym, natomiast <br>mogą być naruszone w rozwiązaniach nieperturbacyjnych. <br>Po omówieniu składu pól i najprostszej postaci oddziaływań leptonów i kwarków <br>z polem Higgsa, przejdźmy do omówienia spontanicznego złamania symetrii SU(2) . U(1)Y do U(1)em. Potencjał dla pola Higgsa jest dany w (5.25) i przyjmuje minimum dla <gap>. Zgodnie z procedura opisana w poprzednim paragrafie rozwińmy pole Higgsa wokół stanu próżni: <br><gap><br>Stosujemy, tak jak poprzednio
