do końca rozumiemy, dlaczego symetria cechowania jest podstawą wszystkich obecnie znanych teorii, istnieje argument przemawiający za koniecznością istnienia takiej symetrii. Jeżeli (lokalnie) symetrią świata jest symetria Lorentza i jeżeli w świecie tym istnieją cząstki o spinie 1 (lub większym), to, jak widzieliśmy w poprzednim rozdziale, w sposób konieczny na pola opisujące te cząstki muszą zostać narzucone pewne warunki, aby pola te były polami o "czystym" spinie. Dla masywnych pól wektorowych bez spontanicznie złamanej symetrii warunki te spełnione są jedynie przy narzuceniu <br>równań ruchu. Powoduje to niefizyczną sytuację, w której w teorii kwantowej (gdzie pola nie spełniają równań ruchu) pole ma inny