opisu jądra równanie Schrödingera (por. p. 1.9.3.1), to w konsekwencji jego rozwiązań otrzymujemy określone stany energetyczne charakteryzujące się główną liczbą kwantową n. Otóż orbitalna liczba kwantowa l może przyjmować tylko niektóre wartości w odniesieniu do liczby kwantowej n: dla elektronów ((...)) ((...)) <br> Inaczej niż w modelu atomu, jak widać, orbitalna liczba kwantowa l może dla nukleonów przekraczać (i często przekracza) wartość n.<br> Każdy nukleon wykazuje całkowity moment pędu ((...)) równy sumie orbitalnego i spinowego momentu pędu. W zależności od wzajemnego usytuowania wektorów l i s, do wartości l dodaje się (lub odejmuje) 12 Jest to szczególny przypadek obowiązującej w mechanice kwantowej