Typ tekstu: Książka
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
Autor: Skrzypczak Ewa, Szafliński Zygmunt
Tytuł: Wstęp do fizyki jądra
Rok: 1994
emitowanych elektronów.
Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami Fermiego, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami Gamowa-Tellera.
Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego i końcowego jądra nie różnią się (P=0).
Dla dozwolonych przejść Fermiego () mamy zatem reguły wyboru: I=0, P=0, a dla dozwolonych przejść Gamowa-Tellera (): I=0, 1, P=0
Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami Fermiego, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami Gamowa-Tellera.
Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego i końcowego jądra nie różnią się (P=0).
Dla dozwolonych przejść Fermiego () mamy zatem reguły wyboru: I=0, P=0, a dla dozwolonych przejść Gamowa-Tellera (): I=0, 1, P=0
emitowanych elektronów. <br>Nie zajmując się obliczeniami teoretycznymi wartości czynnika dynamicznego M2 zauważymy tylko, że w tych obliczeniach istotną rolę odgrywa względne ustawienie spinów emitowanego elektronu i antyneutrina. Przejścia odpowiadające ustawieniu antyrównoległemu () nazywamy przejściami <name type="person">Fermiego</>, a przejścia z ustawieniem równoległym () - przejściami <name type="person">Gamowa-Tellera</>. <br>Jeżeli elektron i antyneutrino nie wynoszą orbitalnego momentu pędu (emisja fali s - w języku fizyki kwantowej), to mamy do czynienia z przejściami dozwolonymi, w których parzystości stanu początkowego i końcowego jądra nie różnią się (P=0). <br>Dla dozwolonych przejść <name type="person">Fermiego</> () mamy zatem reguły wyboru: I=0, P=0, a dla dozwolonych przejść <name type="person">Gamowa-Tellera</> (): I=0, 1, P=0
