obydwa równania (4.3). Zatem zapis (4.4) zapewnia automatyczne rozwiązanie jednorodnych równań Maxwella. <br>Tensor Fľ. zapisany w taki sposób jest jawnie niezmienniczy pod działaniem <br><br>&lt;gap&gt;<br>Niezmienniczość pod działaniem symetrii tego typu (do pola o spinie s dodajemy pochodną pola o spinie- 1)) stanowi podstawę wszystkich teorii z cechowaniem. <br>Lagranżjan dla pola elektromagnetycznego jest proporcjonalny do iloczynu dwóch <br>tensorów Fľ. ze zwężeniem indeksów za pomocą tensora metrycznego (stosujemy zracjonalizowany <br>układ jednostek SI, w którym stała elektryczna .0 i stała magnetyczna ľ0 <br>są równe 1-aby przejść do układu SI, Czytelnik bez trudu z samej analizy wymiarowej może uzupełnić poniższe wzory o .<br>&lt;gap&gt; <br>Ponieważ tensor