podanie w każdym punkcie czasoprzestrzeni wektorów natężenia pola elektrycznego Ei i indukcji magnetycznej Bi . W opisie relatywistycznym stanowią one składowe tensora natężenia pola elektromagnetycznego <br>&lt;gap&gt;<br>Jedna para równań Maxwella to równania jednorodne (pierwsze to znikanie ładunku <br>magnetycznego, a drugie to prawo Faradaya): <br>&lt;gap&gt;<br>Równania te mogą być tożsamościowo spełnione, jeżeli wprowadzimy czterowymiarowe <br>pole wektorowe &lt;gap&gt; i napiszemy <br>&lt;gap&gt;<br>&lt;page nr=43&gt;<br>Wynika to z łatwej do sprawdzenia tożsamości <br>&lt;gap&gt;<br>Tożsamość taka, zwana tożsamością Bianchiego, jest z odpowiednimi modyfikacjami <br>spełniona dla wszystkich teorii z cechowaniem; do jej ogólnego wyprowadzenia powrócimy przy okazji analizy teorii z cechowaniem w języku form różniczkowych. <br>Podstawiając w (4.5) odpowiednio &lt;gap&gt; dostajemy obydwa równania (4.3