Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
źródło pola magnetycznego.
Okazuje się, że wielkość tego pola jest bezpośrednio związana z wartością Q.
Zdefiniujmy pole cechowania U(1) utworzone z .a i Aau poprzez tensor 't Hoofta
Tensor ten jest niezmienniczy ze względu na symetrie cechowania SU(2). Tam, gdzie pole .a jest stałe, np. (0, 0, 1), redukuje się on do
czyli rzeczywiście jest wtedy tensorem natężenia znanym z elektrodynamiki. Można
łatwo pokazać, że
czyli ładunek magnetyczny rozwiązania jest proporcjonalny do ładunku topologicznego
Pole elektryczne znika dla rozwiązań statycznych, gdyż F0i = 0.
Przejdźmy teraz do omówienia rozwiązań statycznych o skończonej energii. Omówimy
na początku rozwiązania "próżniowe", z energią równą
Okazuje się, że wielkość tego pola jest bezpośrednio związana z wartością Q.
Zdefiniujmy pole cechowania U(1) utworzone z .a i Aau poprzez tensor 't Hoofta
Tensor ten jest niezmienniczy ze względu na symetrie cechowania SU(2). Tam, gdzie pole .a jest stałe, np. (0, 0, 1), redukuje się on do
czyli rzeczywiście jest wtedy tensorem natężenia znanym z elektrodynamiki. Można
łatwo pokazać, że
czyli ładunek magnetyczny rozwiązania jest proporcjonalny do ładunku topologicznego
Pole elektryczne znika dla rozwiązań statycznych, gdyż F0i = 0.
Przejdźmy teraz do omówienia rozwiązań statycznych o skończonej energii. Omówimy
na początku rozwiązania "próżniowe", z energią równą
źródło pola magnetycznego. <br>Okazuje się, że wielkość tego pola jest bezpośrednio związana z wartością Q. <br>Zdefiniujmy pole cechowania U(1) utworzone z .a i Aau poprzez tensor 't Hoofta <br><gap><br>Tensor ten jest niezmienniczy ze względu na symetrie cechowania SU(2). Tam, gdzie pole <gap>.a jest stałe, np. (0, 0, 1), redukuje się on do <br><gap><br>czyli rzeczywiście jest wtedy tensorem natężenia znanym z elektrodynamiki. Można <br>łatwo pokazać, że <br><gap><br>czyli ładunek magnetyczny rozwiązania jest proporcjonalny do ładunku topologicznego <br><gap><br>Pole elektryczne znika dla rozwiązań statycznych, gdyż F0i = 0. <br><page nr=93><br>Przejdźmy teraz do omówienia rozwiązań statycznych o skończonej energii. Omówimy <br>na początku rozwiązania "próżniowe", z energią równą
