Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
dodatkowo równania więzów (3.57).
Operatory spinu w tym przypadku to
Drugi operator Casimira w czterech wymiarach jest równy
gdzie 1 to ..ß (operator jednostkowy małej grupy, czyli działający jedynie w przestrzeni).
Wzór ten potwierdza, że rzeczywiście s = 1 dla pola .
Dla pola bezmasowego równanie ruchu to
Działając .ľ na to równanie, dostajemy 0 = 0, czyli nie daje to nowego warunku. Ale wtedy istnieje dodatkowa symetria tego równania ze względu na
gdzie . jest dowolną funkcją skalarną. Symetria ta to symetria cechowania odgrywająca podstawową rolę w fizyce i będąca podstawą elektrodynamiki, a po pewnym uogólnieniu, całej teorii cząstek elementarnych. Symetria ta pozwala narzucić
Operatory spinu w tym przypadku to
Drugi operator Casimira w czterech wymiarach jest równy
gdzie 1 to ..ß (operator jednostkowy małej grupy, czyli działający jedynie w przestrzeni).
Wzór ten potwierdza, że rzeczywiście s = 1 dla pola .
Dla pola bezmasowego równanie ruchu to
Działając .ľ na to równanie, dostajemy 0 = 0, czyli nie daje to nowego warunku. Ale wtedy istnieje dodatkowa symetria tego równania ze względu na
gdzie . jest dowolną funkcją skalarną. Symetria ta to symetria cechowania odgrywająca podstawową rolę w fizyce i będąca podstawą elektrodynamiki, a po pewnym uogólnieniu, całej teorii cząstek elementarnych. Symetria ta pozwala narzucić
dodatkowo równania więzów (3.57). <br>Operatory spinu w tym przypadku to <br><gap><br>Drugi operator Casimira w czterech wymiarach jest równy <br><gap><br>gdzie 1 to ..ß (operator jednostkowy małej grupy, czyli działający jedynie w przestrzeni). <br>Wzór ten potwierdza, że rzeczywiście s = 1 dla pola <gap>. <br>Dla pola bezmasowego równanie ruchu to <br><gap><br>Działając .ľ na to równanie, dostajemy 0 = 0, czyli nie daje to nowego warunku. Ale wtedy istnieje dodatkowa symetria tego równania ze względu na <br><gap><br>gdzie . jest dowolną funkcją skalarną. Symetria ta to symetria cechowania odgrywająca podstawową rolę w fizyce i będąca podstawą elektrodynamiki, a po pewnym uogólnieniu, całej teorii cząstek elementarnych. Symetria ta pozwala narzucić
