Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
jest równaniem algebraicznym, a nie różniczkowym), to otrzymamy
czyli standardowy lagranzjan cząstki relatywistycznej.
Oprócz lokalnej symetrii reparametryzacji (8.2), układ ma również globalną symetrię Poincar´ego. Oznacza to, że działanie jest niezmiennicze ze względu na następujące symetrie odpowiadające infinitezymalnym transformacjom Lorentza (obrotom w D-wymiarowej przestrzeni Minkowskiego):
gdzie . spełniają równość spełnianą przez infinitezymalne obroty:
Możemy stąd znaleźć odpowiadające tym symetriom wielkości zachowane M(.). Korzystając z równania (2.40), otrzymujemy wyrażenie
Wprowadzenie oddziaływania cząstki relatywistycznej z zewnętrznym polem w sposób
niezmienniczy ze względu na symetrię Lorentza wymaga wprowadzenia czteropotencjału
Pole (X) jest niezmiennicze ze względu na jednowymiarowe dyfeomorfizmy. Działanie to jest niezmiennicze
czyli standardowy lagranzjan cząstki relatywistycznej.
Oprócz lokalnej symetrii reparametryzacji (8.2), układ ma również globalną symetrię Poincar´ego. Oznacza to, że działanie jest niezmiennicze ze względu na następujące symetrie odpowiadające infinitezymalnym transformacjom Lorentza (obrotom w D-wymiarowej przestrzeni Minkowskiego):
gdzie . spełniają równość spełnianą przez infinitezymalne obroty:
Możemy stąd znaleźć odpowiadające tym symetriom wielkości zachowane M(.). Korzystając z równania (2.40), otrzymujemy wyrażenie
Wprowadzenie oddziaływania cząstki relatywistycznej z zewnętrznym polem w sposób
niezmienniczy ze względu na symetrię Lorentza wymaga wprowadzenia czteropotencjału
Pole (X) jest niezmiennicze ze względu na jednowymiarowe dyfeomorfizmy. Działanie to jest niezmiennicze
jest równaniem algebraicznym, a nie różniczkowym), to otrzymamy <br><gap><br>czyli standardowy lagranzjan cząstki relatywistycznej. <br><page nr=111><br>Oprócz lokalnej symetrii reparametryzacji (8.2), układ ma również globalną symetrię Poincar´ego. Oznacza to, że działanie jest niezmiennicze ze względu na następujące symetrie odpowiadające infinitezymalnym transformacjom Lorentza (obrotom w D-wymiarowej przestrzeni Minkowskiego): <br><gap><br>gdzie . spełniają równość spełnianą przez infinitezymalne obroty: <br><gap><br>Możemy stąd znaleźć odpowiadające tym symetriom wielkości zachowane M(.). Korzystając z równania (2.40), otrzymujemy wyrażenie <br><gap><br>Wprowadzenie oddziaływania cząstki relatywistycznej z zewnętrznym polem w sposób <br>niezmienniczy ze względu na symetrię Lorentza wymaga wprowadzenia czteropotencjału <br><gap><br>Pole (X) jest niezmiennicze ze względu na jednowymiarowe dyfeomorfizmy. Działanie to jest niezmiennicze
