cząstki o spinie 1 (lub większym), to, jak widzieliśmy w poprzednim rozdziale, w sposób konieczny na pola opisujące te cząstki muszą zostać narzucone pewne warunki, aby pola te były polami o "czystym" spinie. Dla masywnych pól wektorowych bez spontanicznie złamanej symetrii warunki te spełnione są jedynie przy narzuceniu <br>równań ruchu. Powoduje to niefizyczną sytuację, w której w teorii kwantowej (gdzie pola nie spełniają równań ruchu) pole ma inny spin niż w teorii klasycznej. Dla bezmasowych pól wektorowych warunki te narzucone są na pola niezależnie od równań ruchu, czyli spełnione są zarówno w teorii klasycznej, jak i kwantowej. Argument ten uzasadnia do