Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
renormalizowalności teorii), działanie (5.25) jest najogólniejsze z możliwych i żadne inne wyrazy nie mogą być zgodne ze wszystkimi założonymi symetriami. W szczególności, z powodu założonej chiralności pól wykluczone są np. wyrazy masowe
gdzie skorzystaliśmy z antykomutowania . z . 0. Stąd masy w tej teorii pochodzą tylko i wyłącznie z niezerowej wartości próżniowej pola Higgsa.
W analizie tego modelu przydatny jest fakt, że dla dowolnej macierzy 2 × 2 W
zachodzi
czyli dla macierzy należących do grupy SU(2) o wyznaczniku 1 mamy WT'W = '.
Oczywiście z samej definicji grupy SU(2) mamy również W†W = 1. Po uwzględnieniu
powyższych równości można łatwo
gdzie skorzystaliśmy z antykomutowania . z . 0. Stąd masy w tej teorii pochodzą tylko i wyłącznie z niezerowej wartości próżniowej pola Higgsa.
W analizie tego modelu przydatny jest fakt, że dla dowolnej macierzy 2 × 2 W
zachodzi
czyli dla macierzy należących do grupy SU(2) o wyznaczniku 1 mamy WT'W = '.
Oczywiście z samej definicji grupy SU(2) mamy również W†W = 1. Po uwzględnieniu
powyższych równości można łatwo
renormalizowalności teorii), działanie (5.25) jest najogólniejsze z możliwych i żadne inne wyrazy nie mogą być zgodne ze wszystkimi założonymi symetriami. W szczególności, z powodu założonej chiralności pól wykluczone są np. wyrazy masowe <br><br><gap><br>gdzie skorzystaliśmy z antykomutowania . z . 0. Stąd masy w tej teorii pochodzą tylko i wyłącznie z niezerowej wartości próżniowej pola Higgsa. <br>W analizie tego modelu przydatny jest fakt, że dla dowolnej macierzy 2 × 2 W <br>zachodzi <br><gap><br>czyli dla macierzy należących do grupy SU(2) o wyznaczniku 1 mamy WT'W = '. <br>Oczywiście z samej definicji grupy SU(2) mamy również W†W = 1. Po uwzględnieniu <br>powyższych równości można łatwo
