Typ tekstu: Książka
Autor: Kowalczyk Paweł
Tytuł: Fizyka cząsteczek
Rok: 2000
Autor: Kowalczyk Paweł
Tytuł: Fizyka cząsteczek
Rok: 2000
zgodnie z tabelą 3.1 charakterów grupy , zmienia znak przy operacji C2 dla stanów , pozostaje zaś bez zmiany dla stanów . W przypadku stanów , charakter (dwuwymiarowej) reprezentacji nieprzywiedlnej związany z operacją C2 jest równy zeru, co z punktu widzenia omawianego tu problemu oznacza, że poziomy rotacyjne w tych stanach są podwójnie zdegenerowane i zawierają składowe o obu symetriach.
Podsumowując, spin jąder I narzuca parzystość pełnej funkcji falowej przy permutacji jąder. W danym stanie elektronowo-oscylacyjno-rotacyjnym cząsteczki parzystość ta jest jednoznacznie określona dla iloczynu , wobec czego ten stan musi się wiązać jednoznacznie albo z symetrycznym, albo z antysymetrycznym stanem jądrowym. Rzutuje to
Podsumowując, spin jąder I narzuca parzystość pełnej funkcji falowej przy permutacji jąder. W danym stanie elektronowo-oscylacyjno-rotacyjnym cząsteczki parzystość ta jest jednoznacznie określona dla iloczynu , wobec czego ten stan musi się wiązać jednoznacznie albo z symetrycznym, albo z antysymetrycznym stanem jądrowym. Rzutuje to
zgodnie z tabelą 3.1 charakterów grupy <gap>, zmienia znak przy operacji C2 dla stanów <gap>, pozostaje zaś bez zmiany dla stanów <gap>. W przypadku stanów <gap>, charakter (dwuwymiarowej) reprezentacji nieprzywiedlnej związany z operacją C2 jest równy zeru, co z punktu widzenia omawianego tu problemu oznacza, że poziomy rotacyjne w tych stanach są podwójnie zdegenerowane i zawierają składowe o obu symetriach.<br> Podsumowując, spin jąder I narzuca parzystość pełnej funkcji falowej <gap> przy permutacji jąder. W danym stanie elektronowo-oscylacyjno-rotacyjnym cząsteczki parzystość ta jest jednoznacznie określona dla iloczynu <gap>, wobec czego ten stan musi się wiązać jednoznacznie albo z symetrycznym, albo z antysymetrycznym stanem jądrowym. Rzutuje to
