Typ tekstu: Książka
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
Autor: Meissner Krzysztof
Tytuł: Klasyczna teoria pola
Rok: 2002
skalarnego
Po przypomnieniu podstawowych faktów w elektrodynamice klasycznej omówimy teraz
oddziaływanie pól naładowanych z polem elektromagnetycznym. Najprostszy sposób
wprowadzenia takiego oddziaływania polega na wykorzystaniu tzw. metody Noether. W niniejszym paragrafie zilustrujemy tę procedurę na przykładzie zespolonego bezmasowego pola skalarnego bez oddziaływania. Lagranżjan takiego pola ma postać
gdzie . jest zespolone, a gwiazdka oznacza sprzężenie zespolone. Lagranżjan ten jest niezmienniczy ze względu na globalną transformację U(1) (zmianę fazy)
(Nasza konwencja to ładunek e > 0 dla pola dodatnio naładowanego, czyli np. pozytonu).
Chcemy w taki sposób zmodyfikować działanie (4.32), aby nowy lagranżjan
był niezmienniczy ze względu na lokalne transformacje, czyli takie, że
Po przypomnieniu podstawowych faktów w elektrodynamice klasycznej omówimy teraz
oddziaływanie pól naładowanych z polem elektromagnetycznym. Najprostszy sposób
wprowadzenia takiego oddziaływania polega na wykorzystaniu tzw. metody Noether. W niniejszym paragrafie zilustrujemy tę procedurę na przykładzie zespolonego bezmasowego pola skalarnego bez oddziaływania. Lagranżjan takiego pola ma postać
gdzie . jest zespolone, a gwiazdka oznacza sprzężenie zespolone. Lagranżjan ten jest niezmienniczy ze względu na globalną transformację U(1) (zmianę fazy)
(Nasza konwencja to ładunek e > 0 dla pola dodatnio naładowanego, czyli np. pozytonu).
Chcemy w taki sposób zmodyfikować działanie (4.32), aby nowy lagranżjan
był niezmienniczy ze względu na lokalne transformacje, czyli takie, że
skalarnego</><br><br>Po przypomnieniu podstawowych faktów w elektrodynamice klasycznej omówimy teraz <br>oddziaływanie pól naładowanych z polem elektromagnetycznym. Najprostszy sposób <br>wprowadzenia takiego oddziaływania polega na wykorzystaniu tzw. metody Noether. W niniejszym paragrafie zilustrujemy tę procedurę na przykładzie zespolonego bezmasowego pola skalarnego bez oddziaływania. Lagranżjan takiego pola ma postać <br><gap><br>gdzie . jest zespolone, a gwiazdka oznacza sprzężenie zespolone. Lagranżjan ten jest niezmienniczy ze względu na globalną transformację U(1) (zmianę fazy) <br><gap><br>(Nasza konwencja to ładunek e > 0 dla pola dodatnio naładowanego, czyli np. pozytonu). <br>Chcemy w taki sposób zmodyfikować działanie (4.32), aby nowy lagranżjan <br>był niezmienniczy ze względu na lokalne transformacje, czyli takie, że
